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.1. D. VAN DER WAALS. 
haute, Iqrsque la ligne a pris la forme fig 4'1'', la possibilité d'une 
double condensation rétrograde a disparu. Alors v.,. = 0 et 
/■^//'A — 27, v^ ^ , . , ^ dp 
( — J = rst po.sitir. Ije dénominateur de 
\f 'li/j p 1' tî"j ti^'i t^Vt^ «^'i fi'Â J 23 
a donc toujours le même signe, et ne passe donc jjas par zéro. Mais, 
comme — — est iiositif , f est également devenu i)0sitif. Les 
figg. iV et 41' n'ont pas besoin d'explication. 
L'expérience sera-t-elle eu état de montrer la double condensation ré- 
trograde ? C'est ce que des recherches futures devront apprendre. Le fait 
qu'elle ne peut se présenter avec certitude que pour des valeurs de w 
assez petites, pour être non seulement inférieures à a•^, mais encore à 
la valeur de a; qui correspond au point de plissement pour l'équilibre 
2,1, et la circonstance qui fait que ])our des différences aussi faibles 
dans la valeur de x la masse condensée est excessivement petite, aug- 
menteront certainement la difficulté de l'observation. On devra d'ailleurs 
choisir des cas où l'apjjarition de l'état solide ne constitue pas un em- 
pêchement. On pourrait toujours essayer de montrer, qu'après la fin de 
la première condensation rétrograde pour l'équilibre 3,1 une augmen- 
tation ultérieure de pression entraîne une nouvelle condensation. Déjà 
l'apparition de cette nouvelle condensation, après la fin de la première, 
pourrait être considérée comme une importante contribution à nos con- 
naissances des phénomènes compliqués présentés par les mélanges bi- 
naires imparfaits. Et l'on peut considérer comme surprenant que, lors- 
que la ])ossibilité d'une séparation en deux phases, aussi différentes par 
la teneur que les états 1 à 3, a cessé, une pression plus élevée encore 
rend possible une séparation en deux phases aussi peu différentes que les 
états 1 et 2. Les valeurs « = l et — = i conviendraient peut-être bien. 
Pour arriver à ces résultats, on aurait peut-être pu faire usage des 
propriétés des sections p,T de la surface de saturation; c'est d'ailleurs 
par une application conséquente des règles relatives au changement in- 
troduit dans la direction, lorsqu'une pareille section p,T est coupée par 
la nappe des trois phases, que je suis arrivé à ces résultats. Comme la 
complication n'existe que dans les sections à la gauche de Qi > ^^ous nous 
bornerons dans la suite à examiner ces sections. C'est ainsi que pour 
une valeur de .c un peu plus petite que celle de la branche supé- 
