CONTIÎIIUITIONS À I,A THÉORIE DES MELANGES BINAIRES. 
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est fermé, ces isobares ont leurs points d'iiillexion à des valeurs de u; 
de plus eu i)lus petites. Prenons maiiiteuaut le point où r.,, = 0 et tra- 
çons l'isobare passant par ce point ainsi ([uc la tangente à cette isobare; 
cette tangente doit passer par le ])oint 3, ce (|ui n'est possible, que si 
le point d'inllcxion est (lompris entre l et 8. Si nous prenons ensuite le 
point où = 0, donc sur une isobare plus élevée, et que nous tra- 
cions de nouveau en ce point une tangente à cette nouvelle isobare, le 
point de tangeiice étant plus rapproché du point d'inilexion . la tangente 
sera dirigée vers un point :1 plus rapproché de 1 cjue 3. 
Il résulte du dessin correspondant au cas traité, cpie la pression du 
système des trois phases est plus faible que la tension de vapeur du 
premier (;omposant à, la mênu' température. Or, on a fait souvent des 
observations, qui sendjlent donner au contraire une valeur plus grande 
pour la pression des trois phases. tSi ce résultat est réel et ne résulte pas 
d'erreurs d'expérimentation, les circonstances doivent être autres que 
nous ne favons su])posé ci-devant. Aussi ai-je cherché à trouver une ex- 
plication pour un pareil phénomène. Si l'on suppose qu'un système de 
trois phases peut se présenter aussi dans un système à minimum de 7/., 
il faut ([ue yj,^., soit en ell'et toujours plus grand ((ue la tension de vapeur 
de chacun des composants à la même température. Et bien qu'il y ait 
des arguments à invoquer contre une pareille possibilité, arguments que 
je ne considère pas comme dénués d'importance, je ne les ai pas tenus 
pour décisifs et j'ai examiné ((uelles seraient les autres circonstances 
dans l'allure de la pression des trois phases. 
La première représeutation de la surface vL/, que j'ai déjà donnée dans 
ma théorie moléculaire, admettait cette possibilité, et dans la fig. 11 de 
ces contributions j'y ai fait directement allusion. Je ferai toutefois re- 
marquer immédiatement, qu'alors la plus haute température, à laquelle 
une pression de trois phases est encore possible, doit être inférieure à 
A une température plus basse, la figure se compose de deux bran- 
ches, qui partent de yy, et sont dirigées vers le haut. K\le montre égale- 
ment d(uix branches partant de;;^, y/^ devant être considéré comme beau- 
coup plus petit que . Là où les deux branches vapeur s'entrecoupent 
on a la phase vapeur coexistante. Représentons de nouveau par j-, la 
composition de cette phase. Une ligne horizontale, menée par ce point 
d'intersection, contient les points qui représentent les deux phases 
liquides coexistantes, à coin|)ositions u:^ et x.,. Nous avons alors 
