CONTRIHUTIONS À [,A. THEORIE DES MELANGES BINAIRES. 155 
Bien que la démonstration de ces équations soit superflue, je ferai 
remarquer qu'elles se déduisent immédiatement de 
et 
En effet, 
\d v/jc \dxy p \dxy „ 
et 
0 = 
U'V,,^ Lr/r'^ V.Jp dx do \dxJ,7' dx-^l • 
\dxJhin \dxJ p Kdx^JiAn KdcJ ^■Wdx'^J i>in Kdx'-ypJ ' 
Et siC^^^ = 0, on a C'^r'h^ = C-r^i et comme la dernière gran- 
Kdx^ybin Kdx^yiAa \dx^y ^ 
(d^v\ 
—-^ ) = 0. 
dx^y,,n, 
Au point de l'équilibre liquide-vapeur où les deux phases ont la 
même composition, on a bien = 0, mais C~^~î^ est négatif. D'ail- 
\dx/oni Kdx^yuin 
leurs en ce point (^y'^ ~ T!'^ 5 mais, si nous tenons compte de ce 
\dxyyin Kdx/p 
que J est ncgatit, nous trouvons qu eu ce point^^-^^ S> \^^^J • 
Nous attirerons en même temps Fattention sur la propriété remar- 
quable suivante. Le point oii le liquide et la vapeur ont la même com- 
position, et où {'^{^ = " ou p maximum, se trouve à une plus petite 
valeur de x que le point C. Cette propriété est évidente, si nous pou- 
vons admettre d'une façon générale que, lorsqu'une ligne p touche la 
