SITR IjES PHKNOMKNIvS DU CONDENSA'nON ^ K'VC. 
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jours disparaître d'abord la pliasc suprricurej de sorte qu'il reshiit deux 
couches li((uides. Au lieu de nous trouver à gauche du point 1 de la 
fig. I l du uuMnoire de M. van deii Waals (figure que nous reprodui- 
sons ei-contre, fig. S), ainsi qu'il le faudrait pour observer la double 
condensation rétrograde, nous étions encore à droite du point 3. Tel 
était encore le cas pour le mélange II, de composition .c = 0,0245, 
du moins aux températures les plus élevées (nous regrettons d'avoir 
omis de faire l'observation de la condensation à la température la plus 
basse cpui nous pouvions attendre, avant l'apparition de la phase solide). 
Au moyen àv. ce mélange nous avons déterminé le point où la pression 
des trois phases était maxima, c. à d. le point oià, en présence de la 
troisième phase, épaisse, le ménisque compris entre les deux autres 
phases disparaît au milieu du tube en présentant les phénomènes cri- 
tiques. C'est donc le point caractérisé par la fig. y. La température et 
la pression en ce point étaient respectivement 37°,3 et 83,15 kg. p. cm^ 
h'x de ce point où la tangente est horizontale est donc plus petit que 
0,0245. 
Le mélange III apprit que cet est plus grand que 0,0100. En effet 
le mélange dont telle était la composition donna jusqu'à 37,°1 les 
pressions de trois phases communiquées dans le tableau précédent; mais 
à 37°,2 il n'y avait plus de système de trois phases. Le liquide épais (3) 
(par sa viscosité, sa couleur et son pouvoir réfringent il se différenciait 
à tel point de l'autre liquide, qu'il était impossible de le confondre avec 
celui-ci), qui se formait déjà à très basse pression, augmentait jusqu'à 
un certain maximum et diminuait ensuite pour disparaître sous une 
pression de 83,00 kg. Le mélange restait alors homogène jusqu'aux plus 
hautes pressions. A 37, °2 et x — 0,0100 on est donc nettement dans 
le cas de la fig. e, et notamment à gauche de 1. A 37°, 1 le système des 3 
phases réapparaissait, le point 1 va donc de gauche à droite entre 37°,1 
et 37°, 2, en passant par la concentration x = 0,01. A 37°, 2 on ne sau- 
rait évidemment plus observer de double condensation rétrograde, 
puisque la ligne d'équilibre 1,2 n'est plus penchée; ce qui n'est guère 
étonnant puisque à 0,°1 plus haut elle a disparu. Le point d'inflexion 
à tangente horizontale de la fig./" est donc compris entre x = 0,0100 
et X = 0,0245; et il est probable qu'il est bien plus rapproché de la 
première valeur que de la seconde, puisqu'à 37, °1 déjà l'augmentation 
de pression fait disparaître le ménisque au haut du tube, c. à d. que le 
point de plissement est déjà à gauche de x — 0,01. 
