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W. H. JULIUS. 
Les figures a et h se rapportent ainsi à des couches ù peu près planes 
à densité variable, la fig. c à une région enfermant un minimum de 
densité, la fig. d à une région enfermant un maximum. Les lignes 5 te 
V indiquent le chemin suivi par les rayons R et V. 
Certes la lumière R a plus de chance de devenir visible au-delà du 
bord du soleil que la lumière V, parce que le gradient radial général, 
qui dans notre manière de voir s'ajoute aux gradients irriguliers, ne 
fournit que de la lumière R au spectre de la chromosphère. Cependant, 
nous ignorons absolument quel est le rapport qui existe entre la valeur 
du gradient radial et la valeur moyenne des gradients irréguliers à un 
certain niveau. Yu les forts contrastes dans la structure compliquée, bien 
a b C d 
Fig. 1. 
définie, révélée par le spectrohéliographe, et abstraction faite de son 
interprétation, il nous paraît assez probable que les gradients de densité 
locaux, — soit dans le mélange gazeux, soit dans les vapeurs qui con- 
stituent l'atmosphère solaire, prises isolément, — sont, en règle géné- 
rale, plus forts que le gradient radial. Et si tel est le cas, les chances 
pour la lumière Y ne seront pas beaucoup inférieures à celles de la 
lumière R. 
Les longueurs d'onde des espèces de lumière les plus déviables de 
part et d'autre d'une raie d'absorption étroite diffèrent si peu de la 
longueur d'onde de la raie elle-même, que pratiquement on n'a pas 
encore assigné une limite à cette différence. Dans le spectre ces ondes 
doivent donc presque coïncider avec la raie d'absorption. Des déplace- 
