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en effet, pour la première approximation, nous ne devons pas considérer 
dans les équations de mouvement de termes d'ordre plus élevé que Ji^. 
Les équations de mouvement abrégées, qui ne contiennent que des 
termes d'ordre h, peuvent encore s'écrire: 
-f- 2cj a;= 0, j 
^■+2^-3^ = 0. j 
Or 
«, = l/2c, , «2 — 
sont de nouveau les nombres vibratoires principaux. 
Donc 
Transformons les équations abrégées en: 
X ~\- n^"^ x = 0 , 
^• + 9;.,V = 0; I 
nous, devons alors introduire dans R un terme: 
La solution canonique des équations abrégées est: 
\/ ce 
x — cos{ii^t-\-'in,^^^ 
n^ 
y = ^ cosi?,n. t + 6m, /So). 
Pour trouver quelles fonctions de t sont les a et les /3, nous devons 
examiner quelle est la forme que R prend maintenant. 
15. Comme les termes perturbateurs dans les équations de mouve- 
ment sont de l'ordre P , nous trouverons que les grandeurs «x, , a^, 
/3, et /Sj ne sauraient jamais surpasser l'ordre h. Nous pouvons profiter 
de cette circonstance pour simplifier les termes d'ordre , qui contien- 
nent a?, y, x"^ et y"^. Dans ces termes nous pouvons notamment remplacer 
