DKCOMl'OSITION MACNKTiqUK DKS RAIKS DU l-'ER. 
Pour les raies -M l'-ij»'! et .'57SS/)1 le.s composantes, vibrant perpcn- 
dioulaîreinent aux ligues de force, forment un quiutiiplet , dont les deux 
composantes extrêmes sont assez fortes, les trois intérieures faibles et 
diffuses; les composantes vibrant parallèlement aux lignes force for- 
ment nu triplet (fig. i<fj). Pour la composante vibrant perjiendiculaire- 
ment aux lignes de force il n'a pas été possible de mesurer les distances 
des cinq raies; le tableau ne donne que la différence de longueur d'onde 
des deux composantes extrêmes. Pour les composantes vibrant parallèle- 
ment aux lignes de force, le tableau ne donne pour 374<;3,52 que la 
largeur du triplet; mais pour 3 788,01 il a été possible de mesurer sépa- 
rément les distances de chacune des trois composantes. 
Les raies 3746,01, 3767,36, 3850,19 et probablement aussi 2743,28 
restent indivises dans le champ magnétique. 
Pour la raie 3872,70 les vibrations perpendiculaires aux ligues de 
force sont diffuses et semblent être 
décomposées plus loin encore. 
Pour les raies 3748,40 et 3840,61 
il semble que les deux composantes 
vibrant perpendiculairement aux lig- 
nes de force présentent chacune vers 
l'extérieur une autre composante en- 
core, plus faible. Les vibrations ])a- 
rallèles aux lignes de force donnent 
pour 3748,40 une large bande difl'use, 
où l'on ne remarque toutefois aucune trace de décomposition. 11 en est 
de même pour 3840,61, mais la bande est plus forte et plus nette. Pour 
4005,41 il est possible que la décomposition des vibrations ])erpendi- 
culaires et parallèles aux lignes de force aille plus loin que ne l'indique 
le tableau. 
Pour les raies peu nettes et diffuses la décomposition est donnée avec 
S / 
deux décimales et l'expression jjy^ avec une décimale seulement. Ce 
maïujuc de netteté provient sans doute souvent d'une décoin])osition 
plus avancée, qu'il était toutefois impossible de constater. 
Fig. 4a. 
Fig. 4^ 
