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H. A. LORENTZ. 
des particules, leur mode de vibration peut être très compliqué, mais 
on peut jusqu'à un certain point rendre le traitement matliématit[ue in- 
dépendant de cette circonstance, et cela grâce au fait que. moyennant 
certaines hypothèses simi)liticatrices, l'action d'une particule sur une 
autre, et par conséquent son influence sur la propagation de la lumière, 
est entièrement déterminée par son moment électrique. Il s'ensuit que, 
])our ce qui regarde cette action, ou peut remplacer la particule par un 
électron uni(|ue, auquel on attribue une charge arbitraire 6, et dont les 
déplacements X, y, Z à partir de la position d'équilibre ont à cliaqne 
instant des valeurs telles, que les produits ex. ey, ez sont égaux aux 
composantes du raomenf électrique de la particule. Cet électron fictif 
peut être appelé T^électron équivalent". 
Si une particule se trouvait en dehors du champ magnétique (mais 
avec la direction qu'elle a dans le champ), et qu'elle fût en outre sous- 
traite à l'intluence des autres particules et libre de toute résistance, les 
électrons qu'elle contient pourraient vibrer de certaines façons déter- 
minées. Nous nous figurons qu'il pourrait alors exister certains groupes 
de „vibrations fondamentales", telles que toutes les vibrations d'un 
même groupe aient la même fréquence A chaque groupe, comme 
en général à chaque valeur de la fréquence n, il correspond une certaine 
place dans le spectre, une „raie spectrale" pouvons nous dire. Si c'est 
nécessaire nous distinguons par les indices a, ^, c, ... les divers groupes 
et nous indiquons ])ar /• le nombre des modes de vibration d'un même 
groupe. 
Supposons maintenant que le champ magnétique soit excité, mais 
négligeons encore toute résistance et toute action réciproque entre les 
diverses particules. Tandis que d'abord tous les modes vibratoires dans 
chaque groupe déterminé avaient la même fréquence 2/,, , nous avons 
affaire maintenant à /• modes de vibration déterminés, dont les fré- 
quences diffèrent un peu de Xous distinguerons chacun de ces 
divers modes de vibration par un indice (%), que nous mettrons à droite 
et au dessus des grandeurs qui se rapportent à ce mode vibratoire. 
On ]ieut maintenant considérer le mouvement de l'électron équiva- 
lent pour chaque vibration fondamentale qui peut ainsi s'effectuer dans 
le champ magnétique. Il résulte de la théorie générale des systèmes 
vibrants, qu'en général ce mouvement est une vibration simple ellip- 
tique, et l'on peut déduire des états de polarisation observés dans l'effet 
Zeeman , qu'en réalité dans chaque vibration fondamentale la trajec- 
