432 H. A. LORENTZ. 
N étant le nombre rie particules par unité de volume. 
On peut déduire des équations du mouvement d'une particule ') : 
% = Q2+ + ^<£.) + Q2- a. — i^v)> 
où les coefficients Qj, Q2+ et Q2- expriment la mesure dans laquelle 
les formes de vibration zi, y-i- contribuent à la polarisation ^. Le 
premier coefficient est donné par 
Q,=- s 2-; , (1) 
«6. 
tandis que (1^2+ et Qo_ sont des expressions de même forme, où entrent 
des sommes, qui se rapportent aux modes de vibration et y.o-- Les 
signes S, 2, Z indiquent que Ton doit sommer, soit pour tous les états 
de mouvement y.i, soit peur tous les états 'A2+ ou k^- d'un des groupes 
n , b, et le signe S se rapporte à tous ces groupes. Le coefficient 
fih.. 
fj, que nous supposons avoir la même grandeur dans tous les termes qui 
appartiennent à un même groupe, doit être attribué aux résistances et 
peut être considéré comme une mesure de la largeur des raies d'absorp- 
tion. Enfin les grandeurs B"^^ sont réelles et positives; leur valeur dépend 
de la structure des particules et est la même pour deux modes vibra- 
toires conjugués. 
Eeprésentons maintenant par le déplacement diélectrique, de 
sorte que 
î) = (ï: |-<|3 (2) 
et posons pour abréger 
1 + Qi = Si, 
1 «2+ + = Si, 
nous trouvons alors 
*) Voir Math. Encykl., V, 22, § 47. 
