THÉORIK DE l'eFFKT ZEEMAN. 433 
S;/ = - m (3) 
Ces équations sont à combiner avec les relations générales 
roi. |) = ^ è, (4) 
c 
rot (f = — ^ JF). (5) 
Dans cette cleruièrc re])résente la force magnétique appartenant 
aux vibrations lumineuses, et variant périodiquement avec la fréquence 
de ces dernières. 
3. Considérons la propagation d'ondes planes dans une direction 
située dans le plan xz et formant avec Taxe z Fangle aigu positif 
admettons que toutes les grandeurs variables qui déterminent l'état, 
ne contiennent les coordonnées et le temps que dans le facteur 
— (z eus à + X' siit 
(6) 
La constante {y.), h déterminer ultérieurement, peut être a])pelée l'in- 
dice de réfraction complexe; si 
['A = y , (0 
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iM. est l'indice réel et h est le coefficient d'absorption ; cela veut dire 
que, sur un trajet /, l'amplitude est réduite dans le rapport de 1 à 
Il résulte de (5) que 
= {lA (^;.. COS a — (f, .ilU 
et puis de (4) 
'^•c = ( )' (^x COS & - Hin a) COS 'à , j 
'^.--['A''^,, (8) 
2). == — (,'^0' (^".r COS a — (E, shi ^)sin a. ) 
ARCHIVES NÉERLANDAISES, SÉRIE II, TOME XV. 28 
