mi II. A. L0RENT7,. 
Tiitroduisant ici les valeurs (-i) et posant ])our abréger 
=l+s^ (9) 
1=1 + -'^, f=:, (10) 
il vient 
(1 + y) (T-^ = — (1 -I- £) (Q:^ c.,, ^ ^ Q:, & ) 5. 
Avant d'aller plus loin, il convient d'introduire, à la place de OA^ et 
OZ, de nouveaux axes OA" et 0.^', qui peuvent se déduire des premiers 
par une rotation S" autour de Taxe y , et dont le dernier coïncide avec la 
direction de propagation. Si Ton emploie les formules de transformation 
C-,^ = cos b + sm. a, = — ^.r: si?, b + nos a, 
les trois équations précédentes deviennent 
«i« 9- -f- = ^ S', 
(1 + î^) (E-z- cos a = (j^ — Ç) €V b. 
En tirant la valeur de de la dernière équation et la substituant 
dans les deux autres, on trouve les relations suivantes entre les compo- 
santes transversales de la force électrique 
et de là par élimination de ces composantes 
cos' b) — ^{y, — r-) sin^b — ^ {eus' ^ + ^) = 0, (12) 
ou 
[^ + V)[H--^)sm'b ^{^■'~~l'){l+y)cos'b^O. (13) 
Si l'on connaît la fréquence primitive , les fréquences w*-"^ modifiées 
par le champ magnétique extérieur, les résistances g , ainsi que les coefR- 
