THÉOIITE 0E t/eFFET ZEEMAN. 
435 
cients et que Ton ait elioisi la fréquence v, on connaît aussi ^S", , 
S.^, li, et pai' conséquent, en vertu de (10), vi et Ij'cquation (1"2) sert 
ensuite à déterminer i', d'oi^i l'on peut déduire ensuite à Taide de (9) 
l'indice de réfraction complexe (,0.), et par conséquent à l'aide de (7) 
l'indice réel et le coefficient d'absorption h. 
A.près avoir trouvé ^, on peut déduire des équations (II) le rapport 
des composantes et S,y. Remanjuez bien que le rapjjort de et 
î)y est le même; en effet, on tire de (8) 
Le rapport en question est égal à 
ce rapport détermine l'état de polarisation de chaque faisceau qui peut 
se propager de la façon exprimée par (fi), et que nous appellerons nu 
„faisceau principal". 
Comme en vertu de (S), 2) ■ = 0 (tandis que peut fort bien être 
différent de 0), ainsi qu'on aurait pu d'ailleurs Faffirraer à priori, IVx- 
trémité du vecteur 2) décrit en chaque point du milieu une ellipse dans 
un plan perpendiculaire à la direction de propagation. Cette ligne, qui 
caractérise l'état de polarisation du faisceau principal, peut être appelée 
„rellipse de vibration^'. Sa forme et sa situation, ainsi cpie le sens dans 
lequel elle est décrite, sont déterminés par (14). 
Remarquons encore qu'en vertu de la relation (2) le rapport a la 
S"; 
même valeur que les rapports ^;^et^, déjà égaux entr'eux. 
Si l'on songe maintenant que les composantes de sont proportion- 
nelles aux composantes du déplacement de l'électron équivalent dans 
une des particules, on reconnaît aisément que dans le mouvement com- 
pliqué d'une particule, qui se compose (de la manière déterminée par 
les sommes dans (^1, Ui^ et Q2-) des diverses formes de vibration, la 
projection de l'électron équivalent sur le plan de l'onde décrit une 
ellipse, qui correspond par la forme et la position à l'ellipse de vibration 
dont nous venons de parler, et qui est parcourue dans le même sens 
que cette ellipse. 
Comme (12) fournit deux valeurs pour 4, il J a deux faisceaux prin- 
9 s* 
