THÉORIE DE i/eFPET ZEEMAN. 487 
où uuiis avons écrit //n iiii lieu de Nous admettrons eu oiilro que le 
groupe a est un triplet inati'uétique. W \ a alors nue seule forme de 
vibration y.\, et de même un seul y.-).)^ et un seul z>-. Les fréquences 
correspondantes des vibrations libres sont 
«j=«y, ti = V Q -\- V , n>- = nQ — V, (16) 
oii V a une valeur proportionnelle à l'intensité du champ ^ et si nous 
admettons que la relation (15) s'applique aussi au groupe a, nous pou- 
vons poser 
où X est une constante positive. Il vient enfin 
2^£ 
2{?i — ni) — icr' 
ot. 
2(« — ^2+) — i(f 
2(w — w.2_) — ig 
Par là 6',^ ^ fit ^ sont également donnés. On reconnaît aisé- 
ment que 1 -|- 5 = ;C4y-, ij.^ étant l'indice de réfraction réel que l'on 
trouverait pour n — , s'il n'y avait pas les formes de vibration du 
groupe a, mais uniquement celles des groupes h, c etc. Posons encore 
X = f/^o'^ 13, 
" -3 !'"-'"' + ^ , (17) 
alors 
2{u — n-2+)- \-ig ,0 2{u — H.2_)- ^iff 
'«2+ P77 2 : "2- "=='^7? I -^^ U'^j 
4(/^ — «2+) +^ 4(?i — W2-) +^'" 
«2+ + M2 - — 2 7<i 
<^ «2- ?«2 + 
1 (?<2+ + ««2-)' 
et, après avoir calculé | au moyen de (12), 
(20) 
