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{y,y = y., M 1 - + u,-) \ (1 + I). (-21) 
Aussi longtemps que l'absorption^ même là où elle est la plus forte, 
est très faible sur un trajet d'une longueur d'onde (il en est ainsi dans 
la grande majorité des cas), les grandeurs 7i sont très petites par rap| ort 
à Tunité. Alors, en vertu de (19) et (20), et ^, Rt en vertu de (12) |, 
sont également très petits, et l'on peut remplacer (19), (20) et (21) par ') 
y, = 2<2+ -|- «2- 2 Wj , 
(^z) = y, ji (^'2+ + U,-) + ^ j. m) 
5. Si l'on pose S- = 0 ou J tt, on retrouve la théorie bien connue 
de l'effet Zeeman, dans les cas où Ton observe dans la direction des lignes 
de force ou dans une direction perpendiculaire; dans le premier cas on 
déduit de (13) 
?=±Ç (23) 
et dans le second 
^ = -rou? = ,^. 
Ensuite, pour & = 0, Téquation (14) donne 
s, . 
de sorte que pour chaque valeur de n l'un des faisceaux principaux, 
correspondant au signe supérieur, est polarisé circulairement ii gauche, 
et l'autre à droite. Nous n'avons plus à insister là dessus. Nous rappel- 
lerons seulement la rotation du plan de polarisation dans le cas où la 
propagation se fait suivant les lignes de forces, en particulier sa gran- 
deur pour n^n.Q. Dans ce cas 
.(3 —^v + ig 2v + «^ 
g' ^ 4vM-^' 4v2+^2 
s — 
4v^+/- 
(25) 
') Dans plusieurs de ses équations, Voiot pous.se la précision plus loin. 
Voir aussi ]>lus loin au § 11. 
