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direction qiiclcoii((U(' . niais nous exclaous le cns où S" est très rapproché 
de 0 ou - ])ari'e qu'alors ou doit être un jieu prudent dans la &up- 
jiressiou de certains termes '). 
Lorsque stn ^ et cos b ont des valeurs qui sont grandes par rapport 
aux petites graudeurs entrant dans nos calculs^ nous pouvons remplacer 
(12) par 
^ - — ? ^ siu -b — ^ cos 2& = 0 , (30) 
de sorte que 
'i = \y, siu -a ± shi + X' cos ^b. (31) 
En même temps (14) devient 
|^ = _;î£^, (32) 
de sorte que, si Ton distingue par les indices I et II les grandeurs qui 
se rapportent aux deux faisceaux principaux , 
ou bien, en vertu de (30), 
Cela signifie que, si l'on choisit convenablement les amplitudes, une 
des ellipses de vibration est, tant au point de vue de la forme que du 
sens du mouvement, la symétrique de l'autre par rapport à une droite, 
qui est bissectrice de l'angle formé par 0.\' et OY. 
Les parties imaginaires des expressions ih, u-i^, ui-, dont dépeud eu 
somme l'absorption, sont maxima pour n=n\,^ n-ij^, i/i- et ont con- 
sidérablement diminue de valeur à partir de ce maximum dès que 
') Nous verrons cependant que malgré cela , en faisaïit 5 = 0 ou = — t, 
certains résultats passent dans ceux que l'on trouve directement dans le cas où 
la propagation se fait suivant les lignes de force ou perpendiculairement à 
ces lignes. 
