THÉORIE DE I-'iOKKET ZEKMAN. 
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• n — Il — «2 {- ou \ n — //o- surpassent uotahleinent li; coefficient r/. 
On i)eut déduire de lii que, si v est sullisainnient grand par ra])port 
à g , on doit observer trois bandes d'absorpi ion, dont les niaxiuia sont 
situés aux endroits déterminés par (10); ^'^s bandes sont coiuplètement 
séparées les unes des autres, en laissant eutr'elles un espace sensible- 
ment clair, lorsque v est beaucoup plus grand que g. Cette dernière cir- 
constance a pour consé([uence, qu'à l'endroit où la partie imaginaire 
d'une des grandeurs «i, «j- atteint sa valeur maxima, la partie 
réelle aussi bien que la partie imaginaire des deux autres grandeurs 
peuvent être négligées vis à vis de cette valeur maxima. Pour v = //^.o 
p. ex. on a alors 
2fi = 0 , «2-1- — i^-- , u-i- = U, 
.(3 ^ . /3 
= ï - , s = — ?, , 
Il 0 
de sorte que les racines de Téquatiou (-iO) sont 
— v,cQs-b et b = 'î- 
A la première racine correspond 
_ i 
1 
'ti 
COS 3" ' 
\ y ] 
et à la .«ecoiule 
S'/ • a 
z^— =1 COS^ . 
{lA = !^'0- 
Des deux faisceaux principaux le premier seul est donc absorbé, et 
les axes de son ellipse d(î vibration sont dirigés suivant 01 et OX' et 
sont entr'eux comme 1 et eus &; l'ellipse peut donc être considérée comme 
la projection sur le plan de l'onde d'un cercle dans un plan perpendi- 
culaire aux lignes de force. Si Fon se figure que sur ce cercle un point 
circule dans le sens de l'électron équivalent pour la forme de vibration 
;c2+, on obtient, en projetant ce point sur le plan de l'onde, le sens dans 
lequel l'ellipse de vibration est parcourue. 
