H. A. LORENTZ. 
Tout ceci est d'accord avec la théorie élémentaire de l'effet Zeeman, et 
s'applique aus;;i mutatis iiiutandis à Tautre couiposaiite extérieure du 
triplet. 
7. Nous allons examiner un peu plus en détail la propagation de 
lumière de fréquence z/^, correspondant au milieu du triplet, mais en 
n'admettant pas que -j soit très grand par rapport à r/, afin de ne pas 
exclure le cas^ où les com])osantes du triplet ne sont ])as séparées ou le 
sont à peine. 
Pour nous avons les relations (^-l) et (25), et 
0 
y> = K- (33) 
9 
En posant pour abréger 
V s i u ^ S' 
g cos b 
il résulte alors de (iJl) et (32) que 
|£: = 9±^vr=72, (35) 
et 
Dans la discussion de ces résultats nous supposerons que v est posi- 
tif '); d'après (31) q l'est alors également. 
Remarquez maintenant que les ]jhénomènes diffèrent suivant que q'^ 
ou <C1, cas qui peuvent se présenter tous deux. En effet, quelle que 
soit la valeur de ^, nous pouvons toujours trouver entre 0 et ^ ^ un angle 
tel, que 
= (37) 
g cos 
et l'on voit que ^ > 1 si S" > S-, , et <; 1 pour 3- <C ■â'i • 
Tel est le cas lorsque le cliainp inagnéticjue a la direction de l'axe : posi- 
tif (de sorte que la direction de propagation forme un angle aigu avec les lignes 
de force), et qu'en outre les composantes de la raie spectrale considérée, pola- 
risées circulairement à droite et à gauche, aient les situations relatives ordi- 
naires. Le signe de v change aussi bien lorsqu'à ce point de vue l'effet se ren- 
verse que lorsqu'on intervertit le champ. 
