THÉORIE DE i/eFFKT ZEEMAX. 
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Dans le premier cas^ qui se présente donc lorsque lu direction de 
propagation ne s'écarte pas troj) de la pcrpeiidicnlaire aux lignes de 
force, le rapport (35) a la valeur réelle 
=y + (38) 
les deux faisceaux princi])aux sont donc linéairement polarisés et leurs 
directions de vibration font avec l'axe OX' des 'angles et Xn (le sens 
de rotation étant pris positivement de OX' vers Oy), déterminés par 
sin 2y , = siu 2r,, = - . (39) 
' " (/ 
Les deux angles sont compris entre 0 et | tt et, si Xj est le plus petit 
des deux, c'est à lui que se rapporte le signe inférieur de (38), de sorte 
que nous pouvons écrire: 
'Sa-- 
(©7)//-' 
Ensuite, en vertu de (36), | est imaginaire pour les deux faisceaux 
principaux, et, comme il en est de même de ?<■_)+ et ?<2_, il résulte de 
(â2) et (7) que les deux faisceaux ont le même indice de réfraction réel 
(donc la même vitesse de propagation); mais les coefficients d'absorp- 
tion sont différents, savoir 
= ^(5^^ K 2 (î - V cos . (41) 
Ainsi qu'on pouvait le prévoir diaprés la théorie élémentaire de l'effet 
Zeeman, c'est donc le faisceau dont les vibrations forment le plus ])etit 
angle avec les lignes de force, qui est le plus fortement absorbé. 
La différence entre les expressions ^ -|- V — 1 et — V ^ — 1 , qui 
entrent dans hi et ////, est d'autant plus grande que ([ est ])lus grand. 
