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H. A. r,OREXTZ. 
Si, sans rien cluuiiJ'cr ;\ la valeur de - , uous faisons tendre b vers A tt, 
lions faisons augmenter y en vertu de (34). Finalement on-peut rem- 
jjlacer '/^ — i par 2ij et, comme (34) indicpie que q cos b tend 
vers - , on a 
0 
ce qui est d'accord avec la valeur (2?!)), que nous avons trouvée pour un 
rayon perpendiculaire aux lignes de force, vibrant parallèlement à ces lig- 
nes. D'autre part, on peut remplacer ([ — \/ q"^ — 1 par de sorte que 
Zq 
h\i tend vers la \ aleur (29). 
Si au contraire nous diminuons & en le faisant tendre vers 3",, q de- 
vient = 1 et /// aussi bien que Im se rapprochent de la valeur 
e ^'■> -\-(J 
qu'en vertu de (3?) on peut encore écrire 
cg A.v'^-r/ ' 
cette valeur est intermédiaire entre (2S) et (29). 
Quant aux directions de vibrntion des faisceaux principaux, aux limites 
& = ^ TT et S" = Ô", elles sont déterminées par = 0 et ~ 4 ^' 
premier résultat était à prévoir; quant au second, il nous apprend que 
pour 3' = S', les deux directions de vibration coïncident avec la bissec- 
trice de l'angle X'OY , que nous indiquerons par OL. 
8. Il résulte de ce qui précède que pour S-^->3-, l'état est totalement 
différent de ce qu'il est pour S" = 0, oii les deux faisceaux principaux 
sont polarisés circulairement à droite et à gauche. On passe de l'un à 
l'autre cas en considérant ce qui se présente lorsque b <ib^. 
Ou a alors q<i^, de sorte que Ton peut poser alors 
