THÉORIE DE l/ EFFET ZEEMAN. 445 
//= ^=cos:c, 
(j cas j 
ce qui simplifie quelques formules. D'après (35) le rtiode de vibration 
(les faisceaux principaux est détermine par 
(43) 
de sorte ({ue, si en un certain point 
= a-»'"" + 
{a et p étant réels), on a en ce même point 
T)_,.. = «e"'" + ''±'"». 
Les parties réelles de ces expressions sont 
S).,;' = a cos {/i f -j- p ± ce) , 55 ,y = a cos {n f -\- p), 
d'où l'on déduit aisément que les deux faisceaux principaux sont ellip- 
tiquement polarisés. Les ellijjses de vibration coïucident et un de leurs 
axes a la direction de la ligue (JL mentionnée ci-dessus. Les ellipses 
sont parcourues en des sens opposés pour les deux faisceaux; cela ré- 
sulte e. a. de ceci, que, z étant l'angle que 3!) fait avec l'axe 
cos {lit -j- ») 
cos [ut ± w)' 
\ ây, ^ nsincc 
COS"^ -A flf COS"^ {lit -\- p + ce) ' 
Dans le faisceau auquel se rapportent les signes supérieurs le seus du 
parcours s'accorde donc avec la direction de propagation. C'est pourquoi 
nous aflecterons d'un indice -f- les grandeurs qui se rapjiortent à ce 
faisceau, tandis que celles qui se rapportent à l'autre seront affectées 
de l'iiulice — ■. 
Il est presque inutile de dire que pour b = ^^ (w = 0) les deux el- 
lipses se transforment en une droite dirigée suivant OL et pour 0" = 0 
{cc — \7r) en des cercles. 
De (43), (36) et (22) on déduit encore 
