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II. A. LOEENTZ. 
, 2l3vcos5r . \ ; 
(44) 
Entre S' = S', et S' = 0 l'absorption des deux faisceaux principaux 
est donc la même pour >/ = , tout comme nous l'avons fait remarquer 
plus haut au sujet des faisceaux principaux pour 9- = 0, dont la pola- 
risation était circulaire. Le coefficient d'absorption commun, que nous 
représenterons par k, diminue avec S'; pour S- = 3', (£y = 0) il prend la 
valeur (42) et pour 9- = 0 = ^ tt) la valeur (26). L'écart entre ces 
deux valeurs extrêmes dépend de la grandeur relative de v et g. 
9. Tout comme, dans le cas où la propagation s'effectue parallèle- 
ment aux lignes de force, la différence de vitesse de propagation des 
rayons polarisés circulairement à droite et à gauche a pour conséquence 
une rotation du })lau de polarisation, il y a une rotation de ce plan entre 
S" = 3-, et S- = 0 à cause de la différence de vitesse exprimée par (44). 
Mais maintenant le phénomène est un peu plus compliqué, parce que la 
polarisation des deux faisceaux principaux n'est plus circulaire, mais 
elliptique. 
Si l'on écrit poui' l un des faisceaux principaux 
et pour l'autre des expressions analogues avec à la place de et 
— w au lieu de -(- de sorte que les valeurs réelles sont, pour le 
premier faisceau principal 
= a e~'^'-' cos Q — ^^-^^ + + "^J , 
et pour le second 
