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on obtient par composition, en posant 
les valeurs 
T) ,„ = 2« ^-/-r' (^1, _^ ^) / — 4- +- H- y;] , . 
S,, = 'la e-^''^' cos ■■p/cos — ~ (|a+ + y'—)^' -i- ■ 
La vibration qui en résulte est rectiligTie en chaque point ,:' et a une 
amplitude qui, considérée comme vecteur, peut être représentée par 
2ac-'"' 21, 
où 21 est un vecteur contenu dans le plan de l'onde et dont les com- 
posantes sont 
21.,.' ~ cos {-Jj -\- ic) , 21,/ = cos -p z'. 
Si nous menons ce vecteur à partir d'un point fixe, sou extrémité 
parcourt une ellipse, lorsque z' croît continuellement. Il y a donc une 
rotation du pian depolarisation, qui a lieu toujours dans le même sens, 
mais la vitesse de cette rotation, z' croissant régulièrement, n'est pas 
uniforme. La variation de cette vitesse de rotation est déterminée par 
le fait, que le vecteur 21 décrit des secteurs égaux en des temps égaux; 
la vitesse de rotation est donc la plus grande, lorsque la vibration 
s'effectue précisément suivant le petit axe de l'ellipse. 
Si l'on représente par •/. l'angle que le vecteur 21 fait avec l'axe x' , 
on tire des formules précédentes que la rotation par unité de longueur, 
déduite de la rotation sur un trajet infiniment petit dz', est 
