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H. A. LORENTZ. 
ce qui n'est indépendant de que pour 3- = 0 (a; = ^ tt). Comme 
d'ailleurs l'ellipse est parcourue une fois, c'est à dire que -a augmente de 
•Ztt, lors([ue / augmente de , ou peut appeler 
lU , , >in!^'n 'liov cosb sin :o 
^ - 2e - = - -V • 
la rotation moyenne par unité de longueur. Elle a pour b — 0 (;c = \ ;r) 
la valeur (27) et s'annulle pour S' = S', (;j = 0). 
Il mérite d'être remarc[ué que, tandis que dans le voisinage de S', la 
rotation moyeiuie par unité de longiu'ur est très petite, la rotation vraie 
par unité de longueur conserve une grandeur sensible, lorsque la 
vibration a la direction la ))lus favorable. D'a))rès (4<5), en effet, le 
maximum de est 
dz 
•\jsincc l'ol^-i) -\' io'j cosb cos^ h ce 
= -lcofgico = . T-^nr-^ " > 
i — cos ce c 4!V -\- ff~ 
et, dans le voisinage de 3" = S', {co = ()), cette expression peut fort bien 
avoir une valeur comparable à (27). 
Eemarquons encore que l'ellipse décrite par Textrémité du vecteur 51, 
a la même forme et la même ])osition que l'ellipse de vibration dont il 
a été question au § 8. 
10. Résumant ce qui précède nous pouvons dire, toujours pour la 
fréquence déterminée //y, qu'entre S" = 9", et 3= Att les phénomènes 
sont essentiellement de même naturi" que dans Tetlet Zeeman trans- 
versal pur, que l'on observe perpendiculairement aux lignes de force; 
les faisceaux principaux sont polarisés linéairement et se distinguent 
l'un de l'autre par des coefficients d'absorption différents, tandis qu'ils 
ont la même vitesse de propagation. Par contre, pour toutes les valeurs 
de 3" plus petites que -"t, , on a cpielque chose de semblable à l'effet lon- 
gitudinal pur; les faisceaux priuci])aux sont polarisés elliptiquement en 
sens contraires et ont des vitesses de propagation différentes, tandis qu'ils 
sont absorbés dans la même mesure. 
Comme 3, est d'autant plus petit que le valeur de v est plus grande. 
