TITKOIilK DE r,^U' K ECT ZKEMAN. 
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en renforçant le chaiiip magnétique on ('tend de plus en ])lus 1(î domaine 
y 
de l'elfet transversal; lorsque est très i>rand, c. à d. si la distance 
ff 
mutuelle des composantes magnétiques est devenue beaucoup plus grande 
que leur largeur, le domaine de l'effet longitudinal est devenu très petit. 
Ajoutons à cela que . si Ton considère une direction de propagation 
déterminée, non seulement cette direction pénètre de plus en plus loin 
dans le domaine de Teffet transversal, à mesure que le champ augmente 
d'intensité, mais les phénomènes ressemblent de plus en plus à ceux, 
que l'on observe dans une direction per])endiculaire aux lignes de force. 
En effet, lorsque v augmente, rj devient aussi de plus en plus grand, 
d'après (34). L'angle déterminé par (39), tend vers 0, de sorte que 
les deux directions de vibration principales / et // finissent par être 
perpendiculaires entr'elles, la seconde étant en outre perpendiculaire au 
champ. Le coefficient d'absorption du second faisceau tend vers 0, comme 
le montre (M), et l'équation (40) peut être remplacée par 
ou bien, tenant compte de (34-), et songeant que v devient très grand 
en comparaison de g, par 
h I = S/U s7 
(voir formule 28). 
Tout ceci est d'accord avec la théorie élémentaire de Teflet Zeeman 
dans la lumière émise. Celle-ci exige que la direction des vibrations soit 
située dans le ])lan formé par le rayon et la ligne de force, et que Tampti- 
tude soit proportionnelle à sin S". 
11. A un point de vue théorique il est important d'examiner de plus 
près le cas particulier où les rayons ont la direction déterminée par 
l'angle S',; dans ce cas, les considérations précédentes conduisent au 
résultat que les deux faisceaux princij)aux sont polarisés linéairement 
de la même façon et qu'il ne ])eut donc se propager que des vibrations 
ayant une seule direction déterminée. Evidemment, cela ne saurait être 
exact. On résout la difficulté en poussant l'approximation plus loin que 
ARCHIVES NÉERLANDAISES, SKRIE II, TOME XV. 2'J 
