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ir. A. I.ORKNTZ. THKORIK BE l/ EFFET ZEEMAN. 
! \ Il ^ l+cos-^ i ,1/1 ^1 
= /-o , 1 - .0 ± ^ ( 1 - ') . 0 ^ j • 
Nous retrouvons donc deux faisceaux principaux dillerenfs, avec des 
ellipses de vibration diHerentes, qui d'ailleurs différent toutes deux très 
peu de la ligue droite OL, considérée plus haut. Entre les deux faisceaux 
il existe une ditterence, très petite il est vrai, de la vitesse de propaga- 
tion et du coefficieut d'absorption. 
On peut exprimer ce résultat en disant que les domaines des effets 
Zeeman longitudinal et transversal ne sont pas nettement séparés, comme 
nous l'avons dit au § 10, mais empiètent un ])eu l'un sur l'autre. Remar- 
quons d'ailleurs qu'à la rigueur ce n'est pas seulement pour 3^ = ^^ (jue 
l'on devrait tenir compte des termes que nous avons introduits mainte- 
nant, mais on devrait encore le faire pour des valeurs de ^ peu diffé- 
rentes de cette valeur ])articulière. 
