DÉCOMPOSITION MAnN'ÉTIQIJE DES RAIES n' A HSOR PTI 0\ . 15b 
solaires, sont élarijies ou changées en doublets (parfois des qiiadruplets 
iiicomplc'loiueiit résolus), ou en triplets. La vapeur de sodium oiïre donc 
précisément les types, qui sont particulièrement im])ortants ])our l'astro- 
physique; c'est pour cette raison, et aussi à cause de la facilité avec 
laquelle la vapeur de sodium peut être introduite dans le champ mag- 
nétique, que nous avons choisi cette vapeur pour commencer. 
3. L'explication de l'effet inverse est fournie par la loi bien connue 
de la résonance. Lorsque dans une tlamme, influencée ])ar un champ 
magnétique, trois périodes de vibrations libres sont possibles, cette 
flamme enlève à la lumière blanche incidente des vibrations de ces mêmes 
trois périodes. L'absorption est donc sélective, et elle présente encore 
cette particularité que la sélection ne se rapporte pas seulement à la 
période, mais encore à la direction de la vibration. Ainsi p. ex. la com- 
posante moyenne d'un tri})let est produite dans le spectre d'émission 
l)ar des vibrations ])arallèles aux lignes de force. Dans le spectre d'ab- 
sorption, il ne manquera donc dans la lumière blanche que les vibra- 
tions, qui ont la même période et la même direction de vibration que 
la composante moyenne. Les vibrations, qui sont perpendiculaires aux 
lignes de force et ont la même période que la raie non modifiée, passent 
sans encombre. Par contre, pour les périodes des composantes extéri- 
eures, la lumière blanche perd précisément la portion f[ui vibre perpen- 
diculairement aux lignes de force. 
De cette simple considération on déduit aisément, ce que l'on doit 
observer lorsque, em])loyant notre dispositif expérimental, on opère à 
la lumière blanclie. Ce dispositif était le suivant : la lumière blanche , 
venant du charbon positif incandescent d'une lampe à arc, est lancée 
à travers une tlamme au sodium, placée entre les pôles d'un électro- 
aimant semi-annulaire de ou Bois. Cette lumière tombe sur un spec- 
troscope stigraatique à grand réseau de Howland; l'observation se fait 
dans le spectre du 1*^'" ordre. 
Si l'on observe dans une direction perpendiculaire aux lignes de force, 
on voit au spectroscope, pour un champ suffisamment intense et une 
densité de vapeur convenable, sur le spectre continu et clair 4 com- 
])osantes sombres pour et 6 pour , ainsi que le représente la fig. la. 
Dans la direction du champ on observe les groupes de raies indiqués 
par b. 
Il arrive souvent que toutes ces composantes ne sont que diffuses et 
