DÉCOMPOSITION MAONKTTQIIH t)KS IIAIKS d'aUSORPTION. 4fil 
Lorsque Tabsorption est plus forte encore on n'observe plus (rinflii- 
ence du eharap. 
Toutes ces phases se présentent avec une grande régularité. Connais- 
sant de l'une ou l'autre façon l'intensité du champ on pourrait inver- 
sement, étant donné le pouvoir séparateur du spectroscope, déduire de 
la nature du phénomène une conclusion relative à la densité delà vapeur. 
Il semble que les décom])ositions observées jusqu'ici dans le s])ectres 
des taches solaires reutrent dans les phases indiquées ci-dessus comme 
'2° et 3°. Hale déduit de ses mesures de grandeur de Tertet magnétique 
dans les taches, comparées avec les déterminations faites en laboratoire, 
(|ue Tintensité du champ dans les taches solaires est de l'ordre de 4000 
gauss. On serait tenté de déduire de là que dans les couches qui pro- 
duisent le spectre d'absorption des taches solaires la densité de vapeur 
est faible. Il vient s'ajouter à cela que la distribution irrégulière des 
intensités dans le champ des taches solaires doit déjà donner lieu à un 
manque de netteté des raies; il est donc probable que ces raies semblent 
moins nettes qu'elles ne le sont en réalité. Dans tous les cas les remar- 
ques de Kaysek, ') relatives à nos connaissances de l'influence de la 
pression et de la température sur les spectres nous incitent à beaucoup 
de circonspection. 
11 . Observations dans une direcfioH parallèle aux lignes de force. Dans 
ces observations la vapeur absorbante se trouve entre les pôles ti'oués. 
Après excitation du champ on observe dans le spectre continu 2 
raies sombres à l'endroit de la raie et 4 à l'endroit de D^_, conformé- 
ment à la figure schématique l. Ici encore il se peut que l'absorption 
ne soit pas complète, parce qu'il y a des longueurs d'onde jjour les- 
quelles l'absorption ne porte que sur de la lumière polarisée circulaire- 
ment à droite, mais non à gauche, ou inversement. Pour bien observer 
la décomposition et l'état de polarisation, on établit un parallélipipède 
de Fresnel de telle façon, que ses faces principales fassent un angle de 
4.")° avec l'horizon, en même temps qu'une fente horizontale est intro- 
duite dans un des pôles troués. Le prisme de Fresnel rend linéaire la 
polarisation circulaire de la lumière. Au moyen d'un rhomboèdre de 
calcite on obtient de nouveau trois champs. Le premier état (vapeur 
très peu dense) est représente dans la fig. 5 de la pl. XIV. 
') Kayser, Handbuch, chap. V, tome II. 
