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F. ZEEMAN ET B. WINAWER. 
prisme de FrksxNkl un inouveiiieiit elliptique, dont les axes ont les 
mêmes directions que le mouvement primitif et dont le rapport des 
" 1 ' — " 1 ...» 
axes est - = - — , — , alors que dans le mouvement primitif ce rapport 
, . a 
était y . 
u 
Or, si a est petit par rajjport à /j (ellipse plate), le mouvement sor- 
tant du prisme de Fresnel est plus près d'être circulaire et peut mieux 
s'observer 
Suivant la grandeur de n , le rapport'^ peut être phrs granil ou plus 
jjeiil que 7-7-- . Trois cas lîeuvent donc se présenter: 
u-\- a 
n o o • V • ^' — a ^ a 
i . h\ a est ires petit on a ; — , — > -. 
a Ij 
2°. Si a = 0,41 4 h ou a ''-^ = y . 
I) -\- a h 
3°. Si a > 0,414 /; on a ^'-f^ < % . 
fj -\- a I) 
Nous pouvons appliquer ceci au dispositif que nous avons choisi 
pour nos expériences. 
D'après la grandeur de a il peut se présenter deux cas. Ou bien on 
peut voir les deux axes de Tellipse au moyen de la combinaison d'un 
prisme de Fkesnel avec un rhomboèdre [tel est Je cas pour le quadrn- 
plet) {/), fig. 9), le petit axe restant invisible si l'on n'emploie pas de 
prisme, ou bien on ]jeut voir le petit axe avec un rhomboèdre de calcite, 
tandis qu'il reste invisible avec le prisme de Frksnel, parce que le 
ra])port ^ ^ ^ a une trop petite valeur. 2'el est le cas pour le sixtet 
(A, fig. 9). 
Lorsque la vapeur est dense on voit en effet pour le sextet, en ob- 
servant au rhomboèdre, les composantes apparaître dans la tranche in- 
férieure (voir fig. 8, iC.,). On verra plus loin la signification théorique 
de ce résultat. 
Après intercalation du prisme de Fresnel la composante de gauche 
de la raie moyenne (petit axe de l'ellipse) reste invisible (fig. 9, JK^, 
tranche inférieure). 
