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V. ZEEMAN ET B. WINAWEll. 
Nous croyons cependant qu'il est possible d'indiquer le sens dans lequel 
on devra chercher Texplication du frappant désaccord entre les indications 
des deux instruments: ils mesurent notamment des grandeurs diflerentes. 
Aussi longtemps que rinclinaison des ellipses dans la lumière émise 
par la source aimantée est nulle, la lumière résultante vibre aussi symé- 
triquement par rapport à la verticale. Mais, lorsque l'inclinaison en 
question n'est pas nulle, mais a une petite valeur w (fig. 8), alors le 
plan , dans lequel le mouvement lumineux 
y résultant est maximum j est déterminé 
X par un angle oi -\- (3, qui peut être beau- 
coup plus grand. 
La lumière émise par la flamme du 
sodium se compose: 
1". de vibrations horizontales d'in- 
X' tensité (nous faisons abstraction ici 
d'un changement dont il sera question 
au § 29), 
2°. de vibrations suivant des ellipses, 
dont les grands axes forment avec la 
Fig. 8. verticale l'angle a. Nommons a et b les 
axes de ces ellipses. 
L'intensité Ij; dans une direction OX devient: 
= c^siu^ + + cas'' (3 + b-'sm /3. (1) 
Cette expression est maxima lorsque (3 satisfait à l'équation : 
c2 siu 2{x + (3) + {b^ — a'-) siu 2^== 0. (2) 
Il s'ensuit déjà que /3 ne saurait être nul, sans quoi « serait nul également. 
11 résulte de (2) que: 
sm2{x-\-(3) _ a^ — b' 
sin 2(3 
La grandeur de (3 dépend donc des intensités des vibrations horizon- 
tales et verticales. En général «>■ et le plus souvent ce sont les vibra- 
tions verticales qui prédominent dans la lumière émise, de sorte que l'on 
a aussi a~^c. 11 faut donc que (3 soit ])ositif. 
Si l'on pose a = 5°, + 21° et 6 = 0,3 a (voir § 28), on déduit 
de (3) 
