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p. ZEEMAN ET B. WINAWER. 
3" bja Remarques 
0.67 
0.70 
0.70 I 
0.60 
39° 0 64 \ 0 66 Vapeur peu dense (§ 10) 
0.67 
0.63 l 
0.65 I 
0.65 J 
Pour un angle déterminé le rapport des axes dépend indubitablement 
dans une certaine mesure de la densité de vapeur. Les variations dans 
les résultats relatifs à un seul angle doivent certainement être attribuées 
pour une partie à cette circonstance. 
Pour S' = 69° V2 l'inclinaison du grand axe de l'ellipse par rapport 
à la verticale était de 5° dans une vapeur dense, alors qu'elle était nulle 
dans une vapeur très peu dense. 
Pour 9" = 47° et dans une vapeur de densité moyenne nous avons 
trouvé 4'/2° pour l'angle d'inclinaison. Les franges de Sa vaut faisaient 
alors un angle de 38° avec la verticale. 
Obliquité des vibrations dans les composantes moyennes. 
^9. Tandis que l'obliquité des ellipses de vibraticm dans les compo- 
santes extérieures a pu être prouvée pour la première fois pour le sextet, 
c'est pour le quadruplet que nous avons réussi à fournir la première 
vérification expérimentale de la seconde des conclusions de Louiîntz, 
mentionnées ci-dessus (§ 22). 
On peut montrer que les vibrations du quadruplet de la raie D ne 
sont pas horizontales d'une façon analogue à celle, par laquelle ou a 
montré l'inclinaison des ellipses (§ 23). 
La direction de vibration du uicol, placé devant la fente, faisant un 
angle d'environ 30° avec l'horizon, les composantes extérieures du 
quadruplet J)^ ne sont presque pas visibles. Par contre les composantes 
intérieures sont assez sombres, pour une direction du champ que nous 
indiquerons par 1. Sous Tinfluence d'un renversement du champ (2) les 
composantes moyennes s'assombrissent. Si l'on donne au nicol une posi- 
