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f , ZEEMAN ET B. WINAWER. 
densité de vapeur donnée. Pour S' = 39° nous avons projeté à l'aide 
d'une lentille appropriée une image réduite des pôles de l'électroaimant 
sur la face antérieure de la fente du spectroscope. Dans ces conditions 
la décomposition magnétique doit être très différente à diverses hauteurs, 
et l'on observe dans le spectroscope stigmatique la figure de décom- 
position connue, en forme de fuseau; mais maintenant, puisque nous 
observons l'effet inverse, elle se présente comme des raies assez sombres 
sur un fond clair. Un nicol fut interposé avec son plan de polarisation 
sous un augle de 45" avec l'horizon. Si donc dans les raies décomposées 
il y a quelque part un endroit oii les vibrations font un angle de 
45° avec l'horizon, on doit y observer un maximum d'obscurité. En 
cet endroit la densité et l'intensité du champ doivent correspondre à 
a, =39°. 
. Cette expérience ne donna pas de résultat bien net, bien que la den- 
sité de la vapeur fût variée entre des limites relativement larges. Il faut 
donc que la variation de l'état de polarisation dans la figure de décom- 
position soit trop peu rapide pour l'œil, pour prouver de cette façon 
l'existence de l'angle 3",. 
Mais on verra par les expériences suivantes (§§ 88 à 46), que l'exis- 
tence de cet angle particulier peut être considéré comme expérimentale- 
ment établie. 
38. Pour pouvoir faire des observations relatives à des angles plus 
petits encore, nous avons fait usage dans toutes les expériences sui- 
vantes du spectre du 2*^ ordre du grand réseau de Rowl.\nd. L'intensité 
lumineuse était encore suffisante et l'on voit bien plus de détails. Nous 
avons constaté qu'il était possible d'observer très nettement les phéno- 
mènes avec des pièces polaires, tellement aiguës que l'angle 3' = 26° 
pouvait être atteint. Avec des vapeurs de densité moyenne (§ 10) on ne 
voit maintenant que les composantes extérieures du quadruplet et du 
sextet; le phénomène est le même que pour l'elfet longitudinal pur. 
Ce n'est que lorsque la densité de vapeur est très grande, que les 
composantes moyennes apparaissent. Mais à l'examen de leur état de 
polarisation on constate (§ 39) qu'elles ont changé de nature. 
Il est plus aisé d'examiner l état de polarisation des composantes, 
lorsque celles-ci sont séparées davantage. Tel est le cas dans les expé- 
riences suivantes, que nous allons décrire en détail. 
