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p. ZKEMAN ET B. WINAVVER. 
faisceaux les ellipses caractéristiques sont les mêmes, mais elles sont 
décrites en des sens opposes (voir aussi § 21). 
Comme les coellicieiits d'absorption des deux faisceaux sont égaux, 
une vapeur aimantée ne peut donc produire, dans un spectre continu 
et non ])olarisé, que des raies d'absorption non polarisées. 
Ali. L'application qui fut faite au 34 du théorème des images sy- 
métriques avait surtout pour but de montrer, que le sens dans lequel 
les prismes écartent le rayon lumineux de la ligne de force dans le jdan 
horizontal n'a pas d'effet sur Tinclinaison des ellipses. 
Ali. Quadruplât poîir 3" = 0. En|^ rendant la vapeur plus dense encore 
qu'il n'était nécessaire pour l'observation du § 43, nous avons réussi 
à observer même dans la direction S" = 0 les deux composantes non 
polarisées, correspondant aux composantes intérieures du quadruplet. 
Mais alors les composantes extérieures sont déjà devenues excessivement 
indistinctes. 
Une chose remarquable dans cette expérience, c'est que les deux com- 
posantes nouvellement apparues sont relativement si nettes. Eu ce moment 
la théorie ne paraît pas être assez développée, pour rendre compte de 
cette circonstance. 
D'accord avec la théorie (supposant toujours qu'elle puisse être ap- 
pliquée au quadruplet) est le fait, que pour 3- = 0° la densité doit être 
plus forte que pour 3" = 16° pour que les nouvelles raies soient visibles. 
Eu effet, les formules (42) et (26) de Lorentz (voir le travail cité au 
§ 1) expriment que le coefficient d'absorption diminue avec Sr. 
Nous croyons donc avoir prouvé par des expériences (§§ 38 — 43) 
l'existence d'un angle S^j. Ce n'est en efl'et que dans un domaine com- 
pris entre les angles S", et 0 que l'on peut s'attendre à observer les 
phénomènes décrits dans les derniers §§. 
Dans la confirmation expérimentale des prévisions de Lorkntz, for- 
mulées au § 22, nous pouvons voir une nouvelle preuve de la perfec- 
tion avec laquelle la théorie de Voigt de Teffet magnétique inverse 
décrit les phénomènes. 
Nous avons dû remettre à plus tard une mesure plus précise de S'j 
pour une densité déterminée de la vajjeur. 
46. Mentionnons encore pour finir, que pour D2 aussi noiis avons 
