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W. H. KEESOM. 
Ces deux équations fout conuaître immédiatement l'inclinaison de la 
courbe de plissement, dans le diagramme^; T , au point critique de la 
substance pure. Nous voyons donc que la variation de la température 
et de la pression de plissement, due à la j^résence d'une petite propor- 
tion d'impuretés, est complètement déterminée par les quantités x, et /3. 
Combinées avec cette propriété que, pour une substance simple, 
ces deux équations nous apprennent qu'au point critique, pour de très 
petites valeurs de x , 
/dp \ ih) ... , , 1 , 
\j7jij 6st la valeur de au point critique, pour la courbe de la 
tension de vapeur saturée de la substance pure. Nous retrouvons ainsi 
une relation déjà donnée en 1897 par M. van deu Waals '). 
Il s'ensuit que, si nous réunissons dans le diagramme^; T les points 
critiques des mélanges homogènes avec les points de plissement de ces 
mélanges, nous obtenons des droites qui, au point critique de la sub- 
stance j)ure, deviennent parallèles à la courbe de tension de vapeur 
de cette dernière. 
3. Volume de plissement. Pour déterminer la variation du volume 
de plissement avec la composition, je partirai de l'équation: 
dv, 
dx 
Ix \^p)a,Tdx '^\^t)p^ dx ^K^xJpr 
(6). 
Dans cette équation, , ' C?7l) C(^^ sont, pour.r = 0, 
des quantités infiniment grandes, et notamment d'un ordre tel que les 
termes infiniment grands s'entredétruisent. En développant (^^^ etc. 
nous devons donc conserver les teruies d'ordre fini, tandis que nous 
') Versl. Kon. Akacl., 1897, p. 298. 
