SURFACE \p DE VAN DKH WAALS. 103 
tique de la substance ])ure, puisqu'à cette température et '^'-^ 
ax dx 
deviennent intiniiiient grands. t\ et r.^ représentent les volumes molé- 
culaires du liquide et de la vapeur saturés de la substance pure. Si nous 
introduisons lii loi des états correspondants, en recourant à la relation 
suivante, déjà mentionnée au chapitre précédent, § 2, 
^xy rT dx Vxk dx \<Hv l',/,- dx 
et que nous fassions usage du théorème de Maxwell: 
et de la relation '): 
ovi p„i représente la pression de coexistence réduite, », et les volumes 
réduits du liquide et de la vapeur saturés, nous trouvons 
MRT C, ^ p,„ dt '"■^^ t 
où et /3 ont la signilication déjà mentionnée, et C4 = — — — j ou bien 
pu Vl; 
MRT . ' "^y,,, ^/y ifi^r ■ ^ ' 
3. A présent que nous venons de trouver une relation entre et 
nous pouvons déduire de Féquatiou ^) : 
h-,-fe-..)(t;),„,i| =(-=-',)dJ),„. 
comment la pression de saturation varie par l'addition d'une petite 
') Cette équation s'obtient en difFérentiant la précédente par rapport à t. 
') VAN DER Waai.s, Cont. II, p. 1C8. 
