108 
W. H. KEESOM. 
Si l'on introfluit dans le second membre des équations (1) la simpli- 
fication que .V est très petit, la seconde de ces équations donne, par 
intégration, 
l = - 2 (iplrp 4^ f + constante. (2) 
Cette éfiuation jjermet de trouver la valeur de .<-■ /■;,/ quand on connaît la 
composition moyenne X, la hauteur H du tube et l'endroit où le 
ménisque apparaît, c. à d. la valeur de .Pi;,i — A' t|uand cette a])pari- 
tion a lieu au sommet ou à la base du tube, et aussi les températures 
auxquelles cette a|)parition se produit. Si nous appelons Txpi la tem- 
pérature de plissement qui appartient à la composition X, Tt.pi la tem- 
pérature à laquelle le ménisque se forme tout au fait en haut du tube, 
Tijpt celle à laquelle il se forme en bas, nous trouvons: 
T -T 3 X ^^p\ 1/ M,<jH ^dT^\ 
et pour Ti,pi la même formule mais avec le signe contraire. 
Si nous introduisons la loi des états correspondants, comme aux 
chapp. 7 et 8, cette formule peut s'écrire: 
(dT \ 
g^^ J P'H" formule (4«), qui a 
été donnée au chapitre 7. 
4. Pour comparer la formule (3) avec les observations rapportées au 
§ 2, j"ai supposé que, dans le domaine des points de plissement, la loi 
des états correspondants était applicable en première approximation; 
pour et /3 j'ai introduit d'ailleurs les valeurs qui ont été déduites 
des observations relatives aux points de plissement (chap. 7 , § 6). 
