170 
C. SCHOUTR. 
i l'intensité de conrant, 
w la résistance, 
(T la constante de 'riioMst)N, 
/• lu conductibilité caloriiique, 
// la constante d'échange calorifique (par la surface), par unité de 
surfaces et ])our une dillerence de température de 1° avec le milieu 
ambiant, 
et / ré([iiivalent mécanique de la chaleur, 
l'état tinal, qui s'établit quand les circonstances sont mainteiuies con- 
stantes, (>st caractérisé par l'équation : 
- , dhi du , , Pw , , 
Dans cette équation on suppose que k, i, ff , à et to sont indépen- 
dants de la température, dans les limites de l'exjîérience. 
De cette équation on peut déduire une méthode de détermination de 
fj fort simple, recommandable probablement dans certains cas. Si nous 
maintenons à des températures déterminées, mais différentes, les deux 
extrémités du conducteur, et que nous évitions autant que possible 
toute conductibilité de chaleur vers l'extérieur, et toute convection ou 
rayonnement pour la portion intermédiaire, la chute de température 
est sensiblement linéaire et l'état stationnaire est déterminé par 
l'équation: 
Mais, quand on lance un courant à travers le conducteur, il se déve- 
loppe dans un élément de volume qdx, pendant l'élément de temps dl, 
la quantité de chaleur 
■ — ^ dxdt -\- i(T~ dxdt. 
ç[J 'dx 
On peut toujours choisir la direction du courant de telle sorte que, 
pour la partie considérée du conducteur, les deux termes aient des signes 
différents, et l'on peut toujours régler l'intensité du courant de façon 
que la somme des deux termes soit nulle pour un élément de volume 
déterminé. Mais alors on aura aussi que, pour les éléments de volume 
