SDR I,H 1>UÉNOMÎONIO I)K THOMSON DzVNS LU M KRO II lilO 
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enviroiiiiiuits, et pour toute la [)oi'ti()ii du conducteur ijui n'est pas trop 
rapprochée des extrémités, où a lieu le chaudement de température, 
la chaleur totale produite par le courant sera nulle, car rexpérience 
fut disj)os('e de telle façon (lue dans ce domaine le était constant. 
Ux 
Dans ce cas on a donc 
0-= — ^ 
Jij (la ' 
dx 
où /„ représente Fintcnsité de courant particulière! pour hupielle la cha- 
huir totale produite par le courant est nulle. 
Les avantages de cette méthode sont, outre les avantages ordinaires 
de toute méthode de réduction à zéro : 
1°. ({u'aprcs avoir lancoî le courant on n'a pas à attiiudn! jusqu'à ce 
qu'il se soit établi un état stationnaire, 
2°. qu'on peut mesurer la somme des variations de température sur 
une grande étendue du conducteur au lieu d'une petite. 
Mais il me paraissait peu recommandable d'employer cette méthode, 
parce que dans des mesures relatives au mercure l'intensité de courant 
pour laquelle les deux phénomènes de J()ur,E et de Thomson se contre- 
balancent est beaucoup trop faible, dans un conducteur de dimensions 
convenables, pour que la chaleur développée par l'un et l'autre effet 
soit assez considérable. La méthode n'a donc pas eu d'application 
pratique. 
Remplaçons dans l'équation (1): 
ph 2 
qk 
l'équation prend alors la forme qui a déjà été traitée par Vkrdet: 
fPu , . (la „ , 
+ ,&-""' + » = »■ w 
ARCHIVES NKERLANDAISES, SERIE II, TOME XII. 13 
