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C. SCHODTE. 
M. Pktkrsson ') il fait usage de cette ('(iiialiuii dans ses inesiires, 
après l'avoir déduite tout au loug. La principale diHerence entre ses 
mesures et celles qui vont suivre consiste en ceci, qu'il a mesuré la 
grandeur vi , qui est Tellet de la conduction externe, de la convection 
et du rayonnenunit, tandis que dans mes expériences cette grandeur 
était rendue aussi ])etite (juc ])ossible, de sorte qu'elle pouvait être 
négligée dans les calculs. 
S'il est permis de négliger m,^ par rapport à et /- vis à vis de /, 
l'intégrale générale de l'équation (2) peut; s'écrire, en introduisant les 
conditions w = 0 pour x = l et h = U pour = 0 : 
U{1 —j,) + J vx {l-x) [3 +./ (/— 2 x)]. (3) 
On satisfait à ces conditions dans les expériences eu comprenant 
une partie du conducteur, de longueur l, entre deux autres dont on 
maintient la température constante, 0 pour Tune, [/ pour l'autre. Je 
suppose que 0° soit la température de l'enceinte. 
Le dernier ternie de (3) est évidemment très petit, et il est surtout 
permis de le négliger si l'on mesure la température à peu près à égale 
distance des deux extrémités: là / — 2x est petit. Si nous laissons 
passer le courant tantôt dans un sens, tantôt dans l'autre, pendant un 
temps suffisamment long, la différence A-mii entre les températures 
finales, eu une même section voisine du milieu ou au milieu même, est, 
suivant (3), 
A-ji, n = 2 Uj -^^ '-. 
Les grandeurs Ari,u et U peuvent être déterminées avec une préci- 
sion suffisante: mais on ne peut pas dire la même chose de x et /, à cause 
de l'incertitude concernant l'allure des températures aux extrémités. 
D'ailleurs, la £crandeur / = où k est le coefficient de conductibilité 
calorifique, est également difficile à déterminer. 
Voilà pourquoi j'ai mesuré dans la même section la diti'érence entre 
') A. Petersson, Ueber Messungen des Thomson-efFectes , Inaug. Diss., 
Zurich, 1895. 
