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l;i Iciiipi'nil lire (hiiis le cns où il n'y ;i pus de cou nuit, et In iiiojciiiie 
eiitn! les deux temiK'nil lires (!orres|)on(liiiii à l'iiiie (^1 h l'aiil rc ilir(!eiioii 
du coiiriiiit. Celle dillereuco est 
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de sorte (jne 
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Dans cette expression la conductibilité calorifique n'intervient plus. 
Les grandeurs i, q, Arnu et Aju peuvent être mesurées d'une manière 
suffisamment précise; pour le mercure iv est exactement connu. La 
valeur de ^ a été déterminée par yoie indirecte. Quand la variation de 
la teini)érature aux limites est telle que la distribution des températures 
dans le conducteur est symétrique par rapport au milieu, on peut rem- 
placer ^ par la valeur de ^ pour la section considérée, voisine de la 
section médiane (fig. 1, p. 14S). 
La difficulté des mesures réside essentiellement dans la petitesse de 
la grandeur 
ifT U , 
A 77, u = — - x[L — .(-■)• 
L 
On ne peut pas rendre le courant trop intense, sans que la chaleur de 
Joule ne trouble troj) fortement la symétrie de la distribution des tem- 
pératures dans le conducteur. On ne peut pas donner à ce dernier une 
trop grande section, car alors il n'y aurait plus égalité de température 
en tous les points d'une même section. En augmentant la longueur du 
conducteur, on augmenterait, il est vrai, dans la même proportion la 
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