l!)tî J. H. VERSCllAFFELT. 
Le long (le la courbe limitt; ou u r = <v, ^ - <1* ± ; ré(|iiiil ioii de lii 
coui'be limite peut donc s'écrire: 
0 = iv—v/^y — 2 {v—vi.) d' -h <!'- -- - (12) 
Eu première a])])ro\iiuation e'esl une paiiibole du scïcoiuI (leur(', le 
loug de la(iuelle: 
;3. Le diagramme j»;, h, T pour un mélange dont le 
llal'l'ort moléculaire x est petit, dans le vostnage du point 
critique du mélange homogene. 
Il résulte immédiateuu'ut dt; l'application de la loi des états correspon- 
dants, que nous trouvons le réseau des isothermes du mélaugeendonnantà 
celui de la substance pure un déplacement infiniment petit, par lecpu'l le 
point critique [pi,-, r/,) vient coïncider avec le point critique du mélange 
t étant la température absolue réduite. Je dois faire remarquer toutefois que le 
coefficient 0,5 de A est fort incertain. 
Les densités de l'anhydride carbonique, (pi'il a déterminées en collaboration 
avec M. Caii.i.etict, M. Mathias les a représentées par les formules paraboliques 
suivantes (voir Jour», d. Phys., (3j, 1, 53, 1892. Ann. d. Toulouse, V): 
. = p,. {1-2,47 (1- t ) + 4,09 [ ï=^t } 
pour la branche liquide, et 
p., = p,^. { 1 + 2,91 (1- t) - 3,37 l/ï^t} 
pour la branche gazeuse. D'après ces formules les deux branches appartiendraient 
à des paraboles différentes; cela provient évidemment des erreurs dans la déter- 
minations des densités, surtout du liquide, et l'on voit que pour la branche 
vapeur l'accord du coefficient de V I — t avec notre coefficient de S est parfait. 
Si nous faisons abstraction de cette différence, il vient 
-(p. +^) = P/.. Il+0,25(l-t)|, 
ce qui, au point de vue de l'ordre de grandeur s'accorde suffisamment avec le 
coefficient 0,5 de A. Plus tard {Joum. de Phi/s., (3), 2, 5, 1893. Ann. d. Tou- 
louse, VI) M. Mathias déduisit des donneés de M. Amagat: 
lip.+ P.) = P, |1+ 0,858 (l-t)|. 
