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lioiiiogviic i/'.ri., i'( en lui l'aisniil siil)ii' en niôuu! temps une exten- 
sion parallèle aux axes coordonnés, les ordoinnuiséiaid a,uti;ni(!ntées dans le 
rai)i)ort les ahcisscs dans le ra|)|)ort Ihic isot licrnu' (iiii eorres- 
pond à line température 7' dans le ri'scaii priinilil' correspond alors ii La 
T 
température dans le réseau dérivé. 
Kcrivons di; nouveau : 
oi'i /„, /, , /., etc. sont encore une l'ois d('s l'onetioiis de la température, 
telles ([lie: 
^0 = /oo + {T-T,,,) + /„, [7'-T..,f + . . . . (13') 
En vertu de la déduction de ré(|nation d'état réduite, à Taide de 
T.ri. , pxk et Vxk, les coefficients Z,,,, . . . ., /,, etc. sont encore 
fonctions de .r. Posant: 
T^k=T,{\^xx^xx-'+ ...) 
/5.r/.:=/^/.(l+/3.^'+/3V+ •••) (IJ-) 
V^d; = Vk ( 1 + 7'>' -J- V'^V- +...), 
on, en vertu de la relation = Cte., 
y = x- i3, 7 =x'--l3'- xo + etc. '), (14') 
il vient, conforméirient à la loi des états correspondants. 
') Au chap. IV (p. 4i4), j'ai déduit de mes observations: 
r.,,/, IV,- (1 + 0,fi2 a;-0,95 .c'), 
alors ([ue les relations (14') exigeraient (a = — 1,219,/3 = — 1,64:5, ^s' = 1,93, 
/3' = 2,G9); 
iu-k=i'k (1 + 0,43 x— 0,00 .i'^j. 
Bien (jue l'accord entre les deux expressions de (Vt/,- ne soit pas des plus satis- 
faisants, il ne résulte pas encore de là que la loi des états correspondants est 
en défaut; la différence s'explique suffisamment par une incertitude dans la déter- 
mination des constantes critiques, surtout des volumes. D'ailleurs, même si les 
observations étaient rigoureusement précises, l'accord entre les deux formules ne 
serait pas encore parfait, les deux méthodes de calcul n'étant pas équivalentes. 
M. Keesom a trouvé pour ses mélanges un écart analogue (voir pp. 98 et 99). 
