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Dans les ligii,'. I ù \ :l (phiiiclio IV) j'iii (loiiiu' la rcpn'si'iilatioii schc- 
iiiali(|ii(; (lu (liagniinmc y;, v , ,r dans le voisiiiaii'c de .<-• — 0 cl 7'= j^'/, , 
iiolainiiieut dans h^s cas pari iculiers les |)liis siiiiph^s (|ui ])cuvontsc pro- 
sL-ulcr. ii'isothcniic ndalivc à 0 a ctt; iiiai-(|iu'(! en trait iiitcrronipn. 
Tli('oi'i((iieiii(Mit ce diagniiiune ])cut s'étendre en deliors des limites de 
mélanges possibles u; = 0 ci ./• = 1. il est évident que, dans nos 
considérations, une valeur de x (pii dill'ère intininient peu de ruiiitc a 
la niéme signification cpie ./• intiniinent petit, et ([ue 1 se traduit 
dans nos figures par <C 0. Les isothermes relatives à des valeurs 
négatives de r ont été tracées en jjointillé. L'isotlicrme ,vri, ')> n'ayant 
([u'une utilité purement mathématique, peut donc parfaitement tomber 
dans le domaine des a; négatifs. 
En général l'équation (l.'J) \n'.ul maintenant être mise sous la forme: 
y; = yy/,, 4- , r a) + "'2 (<' 'V,)- + (''—'' /V,)'' + • • -, (17) 
oTi ///„, W| etc. sont des fonctions de .(■, (jue Ton pcutdévidopper suivant 
les puissaiu;es de x — xri.; p. ex.: 
"'0 = '''uo + '^'01 (•^' — '>^rk) + (•^' — •''ri.y + . • ■ . (17') 
Les coL'fïicients /;/ dépendent d'ailleurs encore de la tem])érature, qui est 
considérée ici comme constante; ou reconnaît aisément que ///qq — pru, 
taiulis que Jll^Q = 0 et ///^o = 0. Identitiaiit les expressions (17) et (1^^), 
nous pouvons exprimer tous les m au moyen des k et des x et fi; nous 
trouvons notamment: 
m,„ =- /-.o - [»x - • {u 4- 1) ,3j ( y- n) + . . . , 
;M,M=-/^m[w^'— ('^+l)p]— /^^à7V^'— (/^ + l)'^^(/i+i):j(^-— p)r/, + ...,etc.(18) 
soit, en première approximation : 
"ho = ho, »'-4o = '''lo' "'oi P — -^'oi 
'"o2 =1^' Pi.-\-^''o\ ^"{^ — p) 7a + ^'u2 ^'-^'/,"+/fn<Ji(->'' — ,5) «'/, T,, — k^^xTi, 
'"'u — — ki/J'/, x, «i^i = — k.,/fi, :Z — 3 /tjo (■/,■ (;i — ,o); etc. (18') 
On trouve dans Kuknen, Théorie der Verdampfung etc., p. 76, une 
') Marquée par erreur Xj, sur les figures 1 à 12. 
