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J. K. VinjSCllAl'FKI.'r. 
clans un diagraniine p , r. x , pour les isothermes de deux mélanges 
infiniment voisins (./•, -|- du.-). Si ce point d'intersection est situé à une 
distance finie du pointer//,, t;;/,, il 
tombe en dehors des limites que 
nous considérons; mais s'il est situé 
tout près de ce point, de manière à 
se confondre pratiquement avec lui, 
w„, = 0 en première approxima- 
tion, et toutes les isothermes rela- 
tives à de petites valeursde.rs'entre- 
coupent dans le voisinage du point 
y; 77,, vri,. Ce cas a été représenté 
dans la tig. 13, oii j'ai supposé en 
outre >jj<CO et Î'<C V'/, ; les isother- 
mes s'entrecoupent deux à deux, 
et le lieu des points d'intersection 
de deux isothermes infiniment voi- 
sines passe par le point critique 
«ïv., v-fk- Cette courbe, enveloppe 
des isothermes, est représentée en ponctué sur la fig. 13; son équation 
, 'dp 
s'obtient en éliminant x entre l'énuation (171 et ~ = 0, où r on pose 
viqi = 0. Eu première approximation on trouve ainsi: 
1 i/t" 
= 0,«<0, T< ï;., 
Fiir. 13. 
<0. 
p—pn = — 
4 ?/> 
(19) 
02 
ce qui est l'équation d'une parabole du second degré, dont la concavité 
est tournée vers le haut (comme sur la fig. 13) quand n/ 
QT est négatif. 
5. La. surface 
Pour déduire de l'équation (17) les éléments des phases coexistantes 
à une température T, je ferai usage des propriétés de la surface -i^ de 
VAN DER Waals. L'équatiou de cette surface est 
- jpdv-{~4^{x). ') 
') Voir VAN DER Waals, Cont. II, \). 8. 
