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à deux, et qu'ù hi teinpcratun; critique du incliuige particulier le 
réseau des isotherities des uiéhuiges ressendjle à la lig. 13 (voir clia|). 
VII, ]). 202) lja [)laiiche VI douue uue représentation d'un pareil mé- 
lange, d'après les données expérimeniahss de M. Quint '), relatives à 
des mélanges d'acide chlorli}'dri(ju(! et d'étliane. 
Mais, bien ([ue le mélange particulier se comporte; comme une sub- 
stance sim[)le au point criti{[ue même, il ne résulte pas encore de là 
que, dans le diagramme/;, r, t, la courbe liinite puisse être trouvée de 
la même manière que pour une substance simple, c. à d. en faisant 
usage de la règle de Maxwell — Ci^ausius. En effet, immédiatement 
au dessous de la température critique, la ])ression ne reste plus inva- 
riable pendant la coiulensat ion et Tisolberme pratique n'est plus ])arallèle 
à l'axe des v; il est vrai que son inclinaison est infiniment petite. Il 
s'ensuit cpie le réseau isotliermique satisfait bien !\ la loi des états corres- 
pondants, mais qu'il n'en est pas nécessairement de même de la courbe 
limite. Aussi verrons-nous que la courbe limite ne satisfait à cette loi 
qu'en ])remière et seconde approximation. 
2. Lu surface \p. Je représenterai par la composition du mélange 
qui se comporte comme une substance simple. Dans le voisinage du 
point critique le réseau isothermique de ce mélange peut alors être re- 
présenté par les équations (2) et (2') du chap. YII (p. 193); en outre, 
toutes les considérations exposées aux o et 1 de ce chapitre sont 
immédiatement applicables, à condition de remplacer x par x — a;/,- et 
u-'n- par u'ri. — - Nous retrouvons ainsi, pour le réseau des isothermes 
des mélanges, à une tera])érature voisine de l<?s équations (17) et 
(17'), où X — x-]'i,- est intlniment petit, sans que x et xx/.- le soient indi- 
viduellement. La circoustance, que ) ~ " ^" point critique, exige 
\(^xy I, 
évidemment =0; et comme 7//^ =/v/, /3 — /?■(,, Ti, x (voir chap. 
VII, p. 199), on doit avoir: 
Remarquons encore que la ligue pointillée de la fig. 13, qui, corres- 
poiulant h x<CO (voir chap. VII, p. 202), n'avait aucune signification 
physique, est réellement possible dans le cas actuel, puisque x<C-i-'k est 
tout aussi bien ])ossible que x ^ x/,-. 
') Dissertation, Amsterdam, 1900. 
