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J. J. VAN LAAll. 
T 
,.j - T (7y étant la ^troisième" température critique, c. à d. la tempé- 
pérature de plissement ])our v = ù), les deux équations précédentes 
deviennent: 
T = 4.CC [ai\—x) + {Cp + œ)^ {l-ccY] i\a) 
J'ai reconnu que dans ces circonstances la ligne de plissement pré- 
sente un point duuble pour Cp — 1/1'3, c à d. (î = tt = 2,89. Si (5 > 2,8!), 
on se trouve dans le cas (anormal) de la tig. 1 (1. c.) (construite pour 
Cp — \ , Ù = {\ -\- '/<îi)- = 4); mais si ^ <^ 2,89, on a le cas normal de 
la tig. 2 (1. c.) (construite pour Cp = 2, ^ = 2'/^). 
J'ai indiqué en même temps la possibilité de l'existence d'un troisième 
cas (fig. 3, 1. c), où la branche de la courbe de plissement allant de 6', 
vers C\ est touchée deux fuis par une courbe spinodale. Dans ce cas il 
y a encore une spinodale qui touche la branche C„^. [Dans les deux 
premiers cas un pareil contact n'avait lieu qu'une seule fois, ou bien 
(fig. 1 , 1. c.) sur la branche C^A {A étant le point .r = 0, o = ô), ou 
bien (fig. 2, 1. c.) sur la branche C^^A {C^ étant le troisième point cri- 
tique déjà nommé)]. 
•T'ai reconnu ainsi que /w«,s- les cas anormaux découverts ]Dar 
M, KuENEN peuvent déjà être présentés par des mélanges de substances 
pu rfa ifenien t n or m a les. 
La constatatioii de Texistence de deux branches différentes pour une 
même courbe de plissement est certainement d'une grande importance 
pour la théorie des mélanges, puisqu'il y a un grand nombre de phéno- 
mènes, entr'autres des phénomènes en rapport avec l'existence de divers 
„points de mélange critiques'", qui peuvent maintenant s'expliquer tout 
naturellement. 
c. Dans la troisième note (ces Archives, (2), 10, 405, 1907) j'ai 
déduit, dans le cas ahsolmnenf général où a., ^ a,, h.^ ^ h^, l'expression 
suivante pour \ éléiniiiou moléculaire de la température critique la plus 
basse : 
