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Dans le cas particulier où ^ = 1 (y;.^ cette ex])ression se réduit ù 
une formule qui a été appliquée avec succès à ([uel()ues observations de 
MM. Centnerszwer et lîiiciiNEiî. 
fl. La qi(atri('iiu' communication a j)aru dans le numéro des Archives 
Teijler de novembre 1*J05. J'y ai abandonné la sup])osition restrictive 
^ = 0 (voir h) dans la détermination A\\ point double^ pour considérer 
le cas général ^ a, , 1^2 ^^i- t)ela m'a conduit à, des calculs fort 
compliqués, mais finalement je suis arrivé à des expressions qui m'ont 
permis de calculer les valeurs de = — correspondant à des valeurs 
T. . . 
déterminées de ^ = ainsi que les valeurs de x et v au point double. 
En dehors du cas spécial ù = tt (voir h) j'ai encore examiné le cas 
'7r=l; j'ai trouvé que dans ce cas le point double correspond à 
ô --- 9.90. Ce point est alors situé sur la ligne r = b. 
e. La cinquième communication (ces Archives, (2), 11, 224, 19()fi) 
contenait la condition pour Texistence d'une température critique {(le 
plissement) miuim,a et pour l'existence d'un ynaxim.um, de tension de 
vapeur à température élevée (c. à d. quand à basse température la pres- 
sion des trois phases est plus grande que les tensions de vapeur des 
composantes. J'ai trouvé pour la première condition: 
et pour la seconde: 
. . 47r Vit , 
Ces deux conditions ne sont donc pas identiques. 
Puis j'ai parlé des rapports connodaux dans les trois types princi- 
paux, en les mettant en rapport avec ce que M. Korteweg (ces Archives^ 
24, 1891) et après lui M. van deh Waals (ces Archives, (2), 10, 483, 
1905) avaient déjà écrit sur ce sujet. Les transformations successives 
des plis principal et latéral étaient ainsi rendues plus claires, par 
Vallîire de la courtje de plissement et sa séparation en deux branches. 
