.1. J. VAN LAAR. 
basses températures le pli principal est tou jours (rnivrl du côté des petits 
volumes, de sorte qu'une augmentation de pression ne ])eut jamais faire 
coïncider les deux phases dans lesquelles le mélange s'est séparé. 
Mais considérons spécialement le cas du type II. Pour ce type les 
circonstances ordinaires, représentées entre autres dans mon avant- 
dernière note, sont les suivantes. Si Ton part des basses températures 
en allant vers les températures élevées, on atteiut une certaine tempé- 
rature 011 une ligne spinodalc touche en 7^ la branche AC^^ de la ligue 
de plissement. 11 commence à se former, de la manière connue, à l'inté- 
rieur de la ligne connodale proprement dite une connodale fermée, qui 
émerge de la connodale primitive à une température plus basse, et 
donne naissance à un nouveau pli (latéral) , et en même temps ;\ un 
équilibre entre trois phases (tigg. 3a et 3^). En maint cas ce pli latéral 
a déjà fait son apparition avant tpie le pli partant de ait commencé 
à se développer à jiartir de C'y , à une température un peu plus basse. 
Plus tard les deux plis se fusionnent (en I) à la température minima), 
après quoi ils forment de nouveau un pli latéral continu (fl'g. 3c) 
Dans le cas particulier h., = le point D est toujours très rappro- 
ché de Cq (voir ma deuxième note). Si dans ce cas on a p. ex. 
= 2'/^ , = 0,99 , Tni étant la température du minimum en D. 
Alors le véritable pli longitudinal autour de n'existe qu' aux très 
hautes pressions (fig. 3^), tandis que le pli ouvert de la fig. 3c ne peut 
pas bien être appelé un pli longitudinal , mais est plutôt le pli accessoire 
du pli transversal fusionné avec le pli longitudinal primitif. Ici une 
augmentation de pression produit toujours un rapprochement des deux 
phases liquides coexistantes, sauf à des pressions très élevées, où. les 
phases s'écartent de nouveau l'une de l'autre. 
Le calcul nous apprend que dans le cas tout à fait général ^ b.^ 
le p)oint D peut se rapprocher beaucoup plus de 11.^ , et aussi que la 
température du point de plissement C„ peut être relativement élevée, de 
sorte que, contrairement à ce qui a été représenté dans la fig. 2>a, le pli 
longitudinal existe déjà autour de bien avant qu' il se produit un 
') Dans cette figure et dans quelques figures suivantes les lignes spinodales 
semblent se toucher au point double homogène B au lieu de se couper ^ ainsi que 
cela doit être. 
