J. J. VAN LAAR. 
Ce pli est le y//' longitudinal propremenl dit , dout il est (juestioii le 
plus souvent dans le cas de mélanges de substances difficilement misci- 
bles. Mais on ne doit pas oublier qu'il peut tout aussi bien se présenter 
le cas traité ci-dessus de l'i fig. \, avec la lig. 5 comme cas transitoire. 
Le calcul apj)rend que le cas de transition se ])résente lorsque le rap- 
port ô des températures critiques des deux composantes est voisin de 
1 , et qu'en môme temps le rapport ir des pressions critiques est assez 
élevé. 
Les deux représentations p, T des figg. 7 et la donnent une idée 
nette de ces divers rapports. (La température de C,, y est prise plus 
basse que celle de li.^, mais elle pourrait tout aussi bien être plus élevée). 
Les points de plissement y sur la portion R^A au-dessous du point de 
rebroussement sont les points de plissement irréalisables (voir aussi les 
figg. 3 à 6); de même les points de plissement /j en avant de M sur la 
portion 11.^ M (la connodale fermée isolée n'est pas encore venue à l'ex- 
térieur). Tous les points de plissement P au-delà de 71/ sont réalisables. 
D'après ce qui précède nous arrivons à cette conclusion que, dans 
tous les cas où il se présente un pli longitudinal net de la forme repré- 
sentée dans les figures 4c et 6c (c. à d. quand le minimum D est près de 
Ziîj), le point de mélange critique des trois phases ne doit jjas toujours 
être situé sur le pli longitudinal (voir fig. 4 /), et aussi que le pli longi- 
tudinal avec le point de plissement P ne se fusionnera pas toujours avec 
le pli transversal même, mais peut aussi se confondre avec son pli acces- 
soire; au moment de ce' te fusion il n'y a pas d'équilibre entre trois 
phases, c. à d. qu'il n'y a pas de phase va])eur (voir fig. 4c). Mais les 
deux phases liquides 1 et 2 coïncident alors. 
Il est évident que le cas représenté par les figg. oa et ht) est tout 
particulier, et l'on peut calculer les conditions nécessaires à son appa- 
rition (voir ci-dessus). Ce calcul, tout comme celui qui fait connaître 
en général la situation des points R^, D et M, seront publiés dans les 
Arcliioes Tei/ler. ') Mais il va de soi que les considérations générales pré- 
cédentes ne déj)endent en aucune façon de ces calculs spéciaux. 
Il n'est peut-être j)as superflu de faire remarquer que ni dans la 
fig. Oa ni dans 6a la composition de la phase vapeur n'est égale à 
celle ^',^2 des deux phases liquides coïncidantes, ainsi que M. van dek 
') Le numéro des Archives Teyler contenant ces calculs a déjà paru (voir 
la note, page 394). 
