THÉORIK DU 1-A SURFACE \p. 415 
se contracte en un point isole, tout comme cela se produit pour 
,^ 0 lorsqu'il y a un maximum de 7/, , ou tout comme la courbe 
'--^ = 0 forme une boucle dans le cas d'un minimum d(î T/,-. 
En quatrième lieu il y a une température où les courbes = 0 et 
ne font ])lus que se toucher, de sorte (lue les deux points d'inter- 
section coïncident. 
Entin, et c'est ce qu'il y a de plus important, il y a une température 
à laquelle riutersectiou de ces courbes se produit de telle fa(;on qu'on 
^ f^^^ , . „. 
peut mener a ^ =0, en un des points d intersectio]i, une tangente 
pour laquelle = 0. 
Cette circonstance est déterminée par les trois équations = 0, 
= 0 et =0, et 1 on voit que ce problème est le pendant de 
OXOV OiC 
1 -1 V • ^---^ 
celui dont nous avons parle ci-dessus, ou nous avions = 0, 
^2^; d'^di . . , do 
= 0 et , ., = 0. Si nous avions tantôt — = ce nous avons main- 
cxdi) do" m 
dx do 
tenant = ce ou - == U. 
do dx 
?2._p 
Si donc les 3 équations ^ ^ = 0 , ~ ^ d ^ ~ ^ présentent 
une solution, il doit être possible de réaliser les circonstances oii la 
tangente au point de plissement est parallèle à l'axe des x. Si l'on 
néglige la variabilité de ô avec v, on peut mettre les trois équations 
sous la forme: 
MET \dxj dx"^ ^ 
dx^ ~x{l—x)^ {v — bf V ~ ^ ' 
dx"^ x^{\—xY'^ {v~bf ~ ^' 
