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entier et sans moclillciition pour fournir le système do lignes, dont nons 
venons de parler, et auxcpielles on doit tracer d(!S tangentes touchant 
en même temps la crête, pour trouver .(v,,^ et .c/;,/. 
S. A/jpllca/jon de la loi empirique de la tension de vapeur réduite de.s 
xid)stances pitres aux phénowèiies de coexistence des mélanges. Au § 7 nous 
avons fait remarquer que l'on obtient la branche licjuide de la (-ourbe 
binodale avec une précision suffisante en remplaçant les points où 
J ~ — 'p.ccoi:r par la ligne de crête, le lieu des j)oints oi^i (^^ J = 0 ; 
on pourrait du reste les rem])lacer par les points de la courbe limite oi'i 
^y^^ = — px max) Px iiiax représentant la tension de vapeur maxima du 
mélange a-, ce que M. van der Waals a appelé la pression de 
coïncidence. 
D'après ré(|uatiou (1), on obtient la branche liquide de la binodale 
comme fonction de x, sous forme d'une somme de trois termes. 
Le premier terme 
^u.:c = X h(j X + (l - .,,■) log (1 - (2) 
est uniquement déterminé par la composition moléculaire. 
Le second terme se déduit de la fonction 
(3) 
en prenant comme limite supérieure de Tintégrale le volume liquide 
rt'duit 1)/,,/ d'une substance simple, à la température réduite t. Nous 
nous figurons que la fonction <?)(3t soit représentée graphiquement une 
fois pour toutes, comme fonction de t. 
Les propriétés des mélanges de deux substances déterminées sont 
données par 
^yx = log (4) 
-Ixk 
comme fonction de x et par ^J— comme fonction de x. En combinant 
la représentation graphique de la dernière fonction avec celle de 0(3 1. 
on obtient (p(3.r, la re])résentation graphique de la valeur que prend la 
grandeur (2)/2, pour la valeur de t qui correspond à x. Alors la branche 
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